Flusso di Rayleigh

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Il flusso di Rayleigh è un modello matematico di flusso unidimensionale in condizioni stazionarie con scambio di calore (${\displaystyle \delta q\neq 0}$) con l'esterno, in condotti a sezione costante, dove le irreversibilità dovute all'attrito sono trascurate (${\displaystyle \delta l_{w}=0}$)^[1].

Il flusso deve il suo nome a John Strutt, III barone Rayleigh^[2].

Analogamente al flusso di Fanno, il flusso di Rayleigh è non-isoentropico, in quanto reversibile ma non adiabatico a causa della presenza di calore scambiato con l'ambiente esterno. Infatti, scrivendo l'equazione del secondo principio della termodinamica:

${\displaystyle Tds=\delta q+\delta l_{w}}$

e, tenendo conto delle condizioni sopra ipotizzate, si evince che la variazione di entropia non è nulla ${\displaystyle {\biggl (}ds={\frac {\delta q}{T}}\neq 0{\biggr )}}$.